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第七章航天器姿态机动控制

发布时间:2019-08-15 04:48 来源:未知 编辑:admin

  第七章航天器姿态机动控制_物理_自然科学_专业资料。第七章 航天器姿态机动控制 7.1 7.2 7.3 自旋稳定卫星的喷气姿态机动 自旋稳定卫星磁线圈姿态机动 航天器的姿态捕获 第七章 航天器姿态机动控制 姿态机动控制是研究航天器 从一个初始姿态转

  第七章 航天器姿态机动控制 7.1 7.2 7.3 自旋稳定卫星的喷气姿态机动 自旋稳定卫星磁线圈姿态机动 航天器的姿态捕获 第七章 航天器姿态机动控制 姿态机动控制是研究航天器 从一个初始姿态转变到另一个姿 态的再定向过程。如果初始姿态 未知,例如当航天器与运载工具 分离时,航天器还处在未控状态; 或者由于受到干扰影响,航天器 姿态未控姿态机动到预定姿态的 过程称为姿态捕获或对准。 姿态机动控制最典型的要算 自旋卫星姿态机动,也就是说自 旋轴进动。实现自旋轴进动最常 用的方法是采用喷气和磁力。 7.1 自旋稳定卫星的喷气姿态机动 利用喷气对航天器姿态进行机动控制,若航天器为 非自旋稳定,则机动控制与第六章所介绍的采用喷气姿 态稳定系统基本相同,只要姿态基准指向按机动姿态要 求进行改变。现在着重讨论自旋稳定卫星自旋轴机动, 即利用装在卫星上的喷气推力器产生横向控制力矩,使 卫星的动量矩矢量进动,调整卫星自旋轴在空间中的方 向。 喷气推力器在自旋卫星上的固联安装方式如图 7.1(a)所示。推力器的反作用推力方向与自旋轴平行且 和自旋轴之间有尽量大的距离,以增大力臂,从而推力 器产生的横向控制力矩与自旋轴始终垂直。自旋稳定卫 星相当于一个自由陀螺,其自旋动量矩矢量在垂直力矩 的作用下会沿着最短的路径向力矩方向发生进动,进动 角速度正比于外力矩。此外,自旋轴还发生章动振荡, 其振幅和频率取决于卫星参数和外力矩。 令喷气力矩为 M c ,卫星的自旋转速为 ω ,自旋动 量矩为 H 。在初始时刻,卫星处于纯自旋状态。如喷气 力矩很小,且配置章动阻尼器,则可以忽略章动。在卫 星自旋到某相位角的前后 ?T / 2 时间内,推力器控制产 生的动量矩增量?H 的数值等于 ? ??T ? sin ? ? ? ? ?T / 2 ? 2 ? ?H ? ? M c cos ?tdt ? M c ?t ? ? ?T / 2 ??T 2 (7.1) ? ? ?H 垂直于初始动量矩 H 0 。由于喷气时卫星在自旋,带 ? 动控制力矩 M ? c 在空间中旋转,动量矩从初始状态 H 0 沿 圆弧进动到 H 1 ,见图7.1(b)。特殊地,若喷气推力器 随着卫星自旋一周而采用连续喷气,即 ?T ? 2? ? , ? 则由上式得 ?H ? 0 。这表明若采用连续喷气,则 其结果是自旋动量矩不发生改变,自旋卫星的姿态在理 论上是固定不变的。实际上可能出现摆动,这样不能达 到自旋轴进动的目的。 若推力器工作是脉冲式的,即 ?T ? 0 ,则动量矩的增 量为 ? ? (7.2) ?H ? Mc ?T ? ? 动量矩沿直线。 由此可以明白,要想将自旋卫星自旋轴机动到所要 求的方向,星上推力器工作方式只能是断续的。通过适 当地选择喷气推力器工作的相位角,可以决定控制力矩 在空间中的方向;通过适当地选择喷气持续时间和喷气 次数,可以决定控制冲量的大小。据此可以将航天器的 自旋动量矩矢量机动到任意方向。 按照自旋卫星姿态机动过程中自旋轴在天球上描绘 ? ? 的轨迹,如由 OA0 方向机动到 OAF 方向,目前可主要 分为两种:一种是大圆弧轨迹,另一种是等倾角线轨迹。 假定喷气冲量很小,姿态机动过程中自旋轴与动量矩矢 量基本一致,于是确定推力器喷气的相位就成为主要问 题。 (1)大圆弧轨迹:若要求自旋轴在天球上描绘的轨迹 A0 AAF,那么自旋轴必须在同一平面内从初始 是大圆弧 ? ? 方向 OA0 机动到目标方向 OAF,所以每次喷气产生的横 向控制力矩必须在此平面内,即推力器喷气的相位相对 于空间惯性坐标系是固定的。实际计算喷气相位的参考 基准只能由星上的姿态敏感器给出,例如在自旋一周中 太阳或地球敏感器扫过太阳或地球时输出的脉冲,因此 推力器喷气的相位相对于本体坐标系是变化的。在以太 阳为北极的天球上,如图7.2所示,太阳敏感器的视场 穿过经度平面 控制力矩应在 OA0 AF平面内,那么这两个平面之间的夹 角 ? 即为推力器的喷气相位角。为了确定该喷气相位角, 不仅需要自旋轴初始方向、目标方向和太阳方向的信息, 还需自旋轴方向的实时信息,并且喷气相位不是固定的, 与姿态方向有关,每次喷气前都须重新计算相位角。大 圆弧轨迹的优点是自旋轴机动的路径最短,耗费的燃料 最少。 (2)等倾角线轨迹:为了便于工程实现,希望每次喷气 的相位在本体坐标系中是固定的,即每次喷气与自旋同 步。在以太阳为北极的天球图(见图7.3)上,同步脉冲控 制力矩 M 始终与自旋轴 OA 所在的经度面夹同等角度, c 机动过程中自旋轴在天球上描绘的轨迹与各经度线 OSA 的时刻为计算喷气相位的基准, 夹同等角度 ? ,自旋轴沿等倾角线从初始方向 OA 机动 0 到目标方向 ? 。因此,这种机动方法产生的轨迹 A AA OAF 0 F 称为等倾角线 等倾角线机动轨迹 从工程实现的观点来看,等倾角线轨迹机动控制方 法比大圆弧轨迹机动控制方法简单,容易实现。根据分 析计算表明,在自旋轴机动范围比较小的情况下,大圆 弧法与等倾角法所消耗燃料基本相等。另外在下列两种 状态下,大圆弧法和等倾角法的轨迹是重合的:初始姿 态 OA和目标姿态 OB 都在赤道平面,此时等倾角为 90°;或者初始姿态 OA 和目标姿态 OB 都在子午面上, 则等倾角为O°。在实际工程中大都采用等倾角线轨迹机 动方法。 自旋卫星机动的推力器喷气相位由上述两种方法可 以确定,它决定了自旋轴的机动方向。但机动完成需要 多少时间,则取决于推力器每次喷气的时间和产生的冲 量。由式 (7 . 1) 和 (7.2) 可知,推力器工作的时间即喷 气脉冲宽度应当尽可能短( ?T → O),因为越短效率越 高,产生的侧向冲量就越小。但是推力器工作时间过短, 会带来以下三方面的困难: (1)喷气时间越短,脉冲越窄,推力器在技术上越难实 现; (2)喷气脉冲越窄,重复性越差; (3)喷气脉冲越窄,每次喷气产生的冲量越小,机动时 间就越长。 因此,若定义推力器喷气时间 ?T 和航天器自旋角 速度 ? 的乘积为喷气角,那么工程中综合各方面的因素, 在足够精确的前提下,一般取喷气角 为40°~50°为 宜。下面基于等倾角线轨迹机动方法,讨论自旋卫星机 动所需要的喷气次数和机动时间。 设自旋卫星的动量矩大小为 H ,自旋角速度为 ? , 推力器喷气产生的力矩大小为 M c ,喷气角为 。根据 ? ? 动量矩定理 得 这意味着在推力器喷气 dt 时间微元内,自旋卫星将产生 ? dH 的动量矩变化。由图7.1(b)所示容易知道,自旋轴(不 考虑章动)将发生 d? 角度的进动,即 所以 ? ? dH ? M c dt ? ? dH ? Mc dt (7.3) ? ? ? dH ? Hd? ? M c dt ? Mc d? ? ? dt H (7.4) ? 考虑到推力器喷气角为 ,即每次喷气时间为 ?T ? , ? 而非无限小的时间微元 dt ,所以根据式(7.4), ? 可以将每次喷气产生的自旋轴进动角度 ??近似表示为 ? ? (7.5) Mc M c? 若要求自旋卫星机动 ? c 角度,那么需要推力器喷气的次 数 n为 ? ? ?c H? c H?? c n? ? ? ? ? (7.6) ?? M c ?T M c? 按照图7.1(a)所示的推力器配置,卫星每自旋一周只能 喷气一次,所以完成 ? c 角度的姿态机动就需要时间 ?? ? ? ?T ? ? H H? ? 2?n 2?H? c t ? nT ? ? ? ? M c? (7.7) 式中, T 为卫星的自旋周期。注意以上式 (7.4) ~ (7.7) 中,所有的角度和角速度的单位均为 rad(弧度)和 rad / s(弧度/秒)。 ? 现在举一个实例。已知自旋卫星动量矩 H = 2 000 kg· ㎡/ s ,自旋速度 ? = 75 r / min ,喷气力矩 M c = 10 , 喷 气 角 选 为 = 45° , 要 求 自 旋 轴 进 动 60°。由式(7.6)和(7· 7)可以分别计算出需要喷气2,094 次,需要1,675 s才能完成机动。这样的分析计算结果与 实验值相比误差仅在3%左右。表明喷气角在工程中确定 为 40°~50°的合理性和由式 (7.4)近似为式 (7.5) 的可 行性。 ? 7.2 自旋稳定卫星磁线圈姿态机动 自旋稳定卫星进行姿态机动除了上节介绍的喷气机 动以外,利用地磁场与星体的磁矩产生磁力矩,使自旋 轴进动也是一个比较普遍采用的方法,因为它简单,不 消耗工质,只需要少量电能,特别对小型地球卫星最合 适。 地磁场分布在地 球上空高达数万公里, 在这个范围内运动的 航天器都要受到地磁 场的影响。 航天器特别是地球卫星的运行都是在地磁场中,当 航天器本身存在磁场时,两个磁场相互作用就产生了作 ? ? 用于航天器的磁力矩。若 Ρ 表示地磁场向量,Β 表示航 天器的总磁矩向量,则航天器所受的磁力矩就为 ? ? ? (7.8) Μ ? Ρ?Β 为了说明式 (7.8) 7.5 ? 中各向量之间关系,图 ? ? ?表示出 了磁力矩 Μ 、磁矩 Ρ 与地磁 ? Β 。地磁场强度 Β 在 ? Oxz 平面上的投影表示为 Β xz,在 Oy 轴的投影为 Β , y ? 星体的磁矩 Ρ z 由线。在 Oy 轴产生的磁力矩大小为: (7.9) M ? P B sin ? y z xz 此力矩方向也垂直于Oxz 平面。 为 由于 ? 垂直于 ? ,则在 Ox 轴产生的磁力矩大小 Ρz Βy M x ? Pz B y ? ? 此力矩方向垂直于 Ρ z 和 Β 。 y (7.10) 图7.5 磁力矩与磁矩和磁场关系 需要指出的是,由于地球磁场存在各种不确定性的 长期或短期变化,因此研究地磁场时不但要在一定时间 内重新测定,以校正原来的数据,而且必须对局部的异 常加以适当补充。但即使如此, 仍不可能准确了解地球周围磁 场的分布,所以磁力矩控制的 精度一般较低,无论姿态稳定, 还是姿态机动。 7.3 航天器的姿态捕获 姿态捕获是航天器由未知姿态到已知姿态的定向过 程,是另一类典型的姿态机动。姿态捕获方式可分为三 类:全自主、半自主和地面控制。 全自主捕获方式就是整个捕获过程完全由星上设备 完成,从姿态信息获得、控制指令综合到执行机构工作。 采用全自主姿态捕获方式的有西德天文卫星AEROS,它由 星上模拟式太阳敏感器和磁强计得到姿态信息,通过星 上电子逻辑装置控制电磁铁使自旋轴指向太阳。热容量 绘图卫星HCMM采用磁强计和安装在飞轮上的地平扫描仪 来控制磁力矩使姿态对地球指向稳定。 半自主姿态捕获方式是由地面站和星上设备共同组 成的。例如高能天文观察卫星HEAO首先利用模拟式太阳 敏感器使自旋轴粗精度指向太阳,其精度在几度范围内。 而地面站的计算机根据遥测传送下来的星跟踪器数据, 通过相应软件精确确定卫星三轴姿态,并算出陀螺漂移 的校正量,然后把这些信息送上卫星,最后通过控制喷 气推力器使卫星姿态精确指向目标。 地面控制姿态捕获可以分为开环和闭环两种形式。 闭环形式类似于星上全自主控制。这种闭环形式的地面 控制是利用星上姿态敏感器,通过下行通道遥测传送到 地面站,由地面站计算机把这些数据处理成为姿态控制 有关的信息,然后通过上行通道遥控星上执行机构。星 上和地面站共同组成一个闭环控制系统,并且以实时方 式进行。这种系统的主要优点是灵活性大,可以使用地 面站大容量计算机,并且具有连续快速提供各种指令的 能力,而不增加星上质量和设备的复杂性。 主要缺点是要求在执行任务时,上行和下行通道传送要 连续可靠地工作,这就增加了对硬件和软件可靠性的要 求;由于增加通信线路,也可能引起操作错误。加拿大 CTS 通信卫星采用 HP2100A 型微处理机,实现闭环形式的 地面控制。 地面控制的开环形式是把星上敏感器数据传送到地面 站,经过地面站计算机处理,并把结果显示出来,然后 根据控制规律估算各种控制指令,经过分析和选择,最 后通过遥控使星上执行机构动作。这种开环控制形式的 时间延迟可以从 30 s到几个小时,而闭环控制形式仅有 几秒钟的延迟。开环形式控制的主要优点是地面站软件 简单,可靠性高,因为各种控制指令都经过分析选择才 发送到星上。目前采用开环形式进行姿态捕获比较多。 7.3.2 地球同步轨道卫星三轴姿态捕获 地球同步轨道卫星的姿态在过渡轨道(也称转移轨道) 上往往是自旋稳定的,而在同步轨道上又转为三轴稳定。 远地点发动机点火后,卫星进入漂移轨道,姿态控制的 任务是将卫星从初期的自旋状态转向三轴姿态稳定,这 一操作过程称为三轴姿态捕获。此外,在同步轨道运行 的卫星,其三轴姿态指向有时失去稳定,为此必须重新 进行姿态捕获。姿态捕获在实际卫星中是一个经常需要 执行的控制模式。 三轴姿态捕获是大姿态角的机动过程,其根本任务 是确定卫星本体坐标系在空间的方向,在工程实践中应 确保捕获过程中卫星不失控。因此,星上装有3只速率陀 螺,监视卫星三轴姿态的变化,也是控制三轴姿态转动 的敏感器;同时利用外部基准 ——太阳、地球作为三轴 姿态定向的参考目标,配置有太阳敏感器和红外地平仪 进行姿态测量。 地球同步轨道卫星的姿态捕获是在对自旋体的消旋 和速率阻尼的基础上进行的,分为太阳捕获,地球捕获 和偏航捕获3个阶段完成。这种姿态捕获机理是利用同步 轨道卫星在特定时刻,地球一太阳一卫星3者成为直角几 何关系。图7.8表示卫星本 体及其坐标,太阳敏感器视 场形成如图所示的A,B两条 带,两条带状视场交于 Ox 轴。在卫星本体 Oz 轴位置 安装红外地平仪。 第一阶段为太阳捕获:此前卫星的姿态是任意的。 将卫星消旋后,启动姿态捕获控制模式,通过速率控制 回路使星体绕滚动轴 Ox 缓慢转动,一般旋转速率为 ? x =(0.5°~1°)/s,并消除绕其他两轴的角速度。这时 装在星体上的太阳敏感器所形成的两条带状视场也随之 转动。这样大的旋转视场在空间总会搜索到太阳。当太 阳进入 Oxz 平面时,绕 Ox 轴的控制系统立即对卫星消旋, Oy 把太阳保持在 Oxz 平面内。然后绕俯仰轴 的控制回路 再使星体绕 Oy 轴以 (0.5°~ 1°) / s 的速度转动,使 太阳沿 Oxz 平面进入 Oxy 平面,并将本体坐标系 Ox 轴 的正向或反向指向太阳,完成太阳捕获。类似地,若太 阳首先进入 Oxy 平面,则控制系统将太阳保持在 Oxy 平面内的同时,使星体绕 Oz 轴旋转,使太阳沿 Oxy 平 面进入 Oxz 平面,从而捕获太阳。 总之,太阳捕获阶段是利用 Oxz和Oxy平面内的两条太 阳敏感器提供姿态测量信息,通过姿态控制系统的作用 来完成的。一般 Ox 轴指向太阳的精度为±2°。 第二阶段为地球捕获:在这一过程中,本体坐标系 Ox 轴始终指向太阳,同时星体绕 Ox 轴以(0.5°~1°) /s的速度转动,并使安装在Oy 轴的红外地平仪在空间 扫描。当卫星运行到合适的位置,太阳一卫星一地球之 间的连线°时,捕获地球的条件得到满足,地 球必然会进入俯仰轴上的红外地平仪视场。一旦红外地 平仪扫到地球,立即通过滚动通道控制回路消除星体绕 Ox轴的角速度,锁住卫星姿态,将地球保持在 Oxz平面 内,完成地球捕获。 捕获地球所需的时间主要取决于寻找地球一卫星一 太阳3者成直角位置关系所需的时间,一般需要2~5 h, 视捕获太阳时太阳的所在位置而定。 第三阶段为偏航捕获:地球捕获后,红外地平仪就 可以测出卫星滚动和俯仰姿态误差信息,然后把这些姿 态误差信息送人姿态控制系统,从而把卫星姿态控制在 红外地平仪的测量精度范围内。在此基础上再进一步把 精确偏航姿态信息(例如采用精确数字式太阳敏感器来测 量偏航姿态)输入到姿态控制系统 ,实现偏航捕获,最后达到三轴 姿态捕获,使三轴姿态指向精度 都接近姿态敏感器的精度。 7.3.3 重力梯度稳定卫星自主姿态捕获 在空间应用中有一类任务要求卫星天线指向地心, 天线指向精度为几度,卫星要长寿命工作几年以上,姿 态控制要简单可靠。根据上述要求,姿态控制采用重力 梯度稳定比较合适。图7.9所示是一种重力梯度稳定卫星 的结构形式。星体为哑铃形,一根长十几米的重力梯度 杆连着一个质量为几公斤的涡流阻尼器用来阻尼卫星的 天平动。发射前将重力梯度杆收卷在星体内部。重力梯 度稳定的一个重要问题是姿态捕获,以获得航天器正确 的对地指向姿态。 过去一般是通过地面站采用被动捕获,例如磁捕获, 但是这种方法捕获时间长 ( 十几天),同时要求有较多的 地面站进行配合,这不太适应中国目前的情况。 提出一种简易的星上自主捕获方法,它是由红外地 平仪、转角机构、控制电路、时钟和喷气推力器执行机 构等部件组成。执行机构可选择两种安装结构,一种是 在俯仰和滚动轴各装一对推力器,称为二轴控制系统; 另一种是在俯仰、滚动和偏航三轴各装一对推力器,先 控制偏航后控制滚动,俯仰一直进行控制,称此为二轴 分段控制系统。分析计算表明:分段控制能够有效地消 除姿态初始偏差,降低推力偏心的影响,只是多装一对 推力器。如果姿态初始偏差和推力偏心能保证在正常状 态下,二轴控制系统也同样可以达到姿态捕获的目的。 整个卫星姿态控制系统由自主姿态捕获和被动重力 梯度稳定两部分组成,见图7.10。前者从星箭分离起到 建立重力梯度稳定为止,约十几分钟;后者是长期稳定 姿态,可有几年寿命。下面较详细地介绍重力梯度稳定 卫星自主姿态捕获控制系统的结构原理。 1.二轴控制系统 二轴控制系统框图见图 7.11 ,而结构原理图如图 7.12(a)所示。 两个红外地平仪安装在一个 ( 或者分别装在两个 ) 转 角机构的活动板上。转角机构的固定板与卫星底部固联, 因而当转角机构转动时红外地平仪对星体作相对转动, ?0 其夹角为 。在发射时 置于某个起始位置,以适应 ? 火箭入轨的不同姿态,例如火箭成水平状态入轨,则 ?°。这样当卫星与火箭分离后红外地平仪即可以对 = 90 0 准地球进行姿态测量.俯仰通道的控制系统可以消除运载 ? Oy ?y 火箭传给卫星 轴的初始干扰 (O) 并实现卫星的程 Ox 序转弯,滚动通道的控制系统消除沿卫星 轴的干扰以 保证程序转弯能可靠完成。 2.二轴分段控制系统 二轴分段控制系统是在二轴控制系统的基础上增加 一对偏航推力器,它的布局如图7.12(b)所示。偏航(沿 Oz 轴)控制和滚动(沿 Ox 轴)控制合用一个通道,按照 时间划分进行切换,因此测量和逻辑处理的硬件数目和 二轴控制系统完全相同。在捕获的第一阶段,卫星仅作 俯仰轴 Oy 和偏航轴 Oz 的控制,控制系统充分有效地消 ? ? 除了初始偏差 ? y (0), ? (O) ,并建立起实现卫星程序 z 转弯应有的转动角速率。在捕获的第二阶段,卫星仅作 俯仰轴 Oy和滚动轴 Ox 的控制,继而消除沿 Ox 轴的偏 差并完成程序转弯,克服伸杆扰动,给重力梯度稳定提 供良好的运动状态。 由于二轴分段控制方案对卫星的三个轴在不同时刻 都施加控制作用,克 服了初始偏差和转弯 过程中的干扰影响, 因此对运载火箭和喷 管推力偏心的要求可 以大大放宽。

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